多芯光纖是一種新型光纖，這種光纖的包層中存在距離較近的多根纖芯，纖芯之間可產生較強的耦合，從而使各個纖芯內的光場成為一個整體，可用于光放大、脈沖壓縮、超連續產生、光場調制、光子彈產生等過程。正六邊形7芯光纖（橫截面如圖1），作為最常見的多芯光纖之一，可用于超連續產生［1］，本篇文章通過數值模擬的方式，驗證了普通的階躍折射率7芯光纖可以產生超連續譜。
圖1 正七邊形7芯光纖橫截面
作者假定不同纖芯之間僅僅存在線性耦合，從而得到了描述脈沖在7芯光纖中演化的耦合非線性薛定諤方程（式1，右邊三行分別代表芯自身的色散、自身非線性和芯間線性耦合）。在線性情況下，該方程組的7個本征解代表在7芯光纖中能夠穩定傳播的7個超模式。每個模式在光纖中都有著不同的強度和傳播速度，如圖2所示，其中圖2（a）表示電場強度在光纖中的分布，圖2（b）表示每種超模式的傳播常數，其中\beta（\omega）代表單模光纖傳播常數，\kappa（\omega）代表線性耦合系數。
式1
圖2 超模式分布及傳播常數
當初始脈沖（脈沖寬度為100fs，功率15kW，中心波長1．55μm）輸入到內芯（也就是圖2（a）中的1號芯）時，作者討論了纖芯間距對超連續產生的影響。在模擬中，所有芯徑假設為6μm。
（1）若此時纖芯距離很近，芯距為12μm，纖芯與纖芯之間處于強耦合狀態，脈沖演化如圖3所示：第一行代表中間纖芯處脈沖在時域和頻域的演化，第二行代表外圍纖芯處脈沖在時域和頻域的演化。由圖可見，初始脈沖會迅速激發出低能量的模式A和高能量的模式F。然而，強耦合狀態下模式A與模式F的傳播速度差異很大，脈沖會迅速分裂成時間上不重合的兩個孤子。模式A和F分別獨立的進行自身的拉曼孤子自頻移，并產生色散波（都是模式A，可能是A模式才滿足相位匹配導致），且內外芯都能產生色散波，頻率有略微差異）。由于模式F能量更高，模式F的紅移量要大于模式A。
圖3 強耦合內芯激發脈沖演化圖
（2）若纖芯距離很遠（改為25μm，其他參數均不變，如圖4），纖芯與纖芯的耦合極弱，初始脈沖的大部分能量會保持在內纖芯。此時，光譜的演化與單模光纖如出一轍，僅當拉曼孤子紅移到一定程度后，纖芯與纖芯的耦合因波長變長而增強，內纖芯的能量開始泄露到外纖芯中，峰值功率的減弱加上隨波長增加而減小的非線性系數，拉曼孤子漸漸停止了紅移。
圖4 弱耦合內芯激發脈沖演化圖